IGBT的关断瞬态分析—电荷存储初始值
在稳态部分的分析中，我们详细地推演了电子电流、空穴电流、总电流以及各电压构成部分与多余载流子浓度分布之间的关系，即一维空间的物理关系。
接下来，我们引入时间变量，进入瞬态部分的分析。
当外部栅极控制电压降低到阈值电压以下时，mos部分的沟道立即闸断，相应的电子电流变为0，借鉴《电流与电荷分布的初步分析1》中的插图，即图中瞬间衰减为0，那么总电流就只剩下如图2、3、4三个部分。
假设这个变化的时间为，变化前后的总电流记为和，描绘总电流在时刻发生突变。
显然， ，下一节我们会具体地讨论和的关系。
推演电流和电压随时间的变化关系的大致逻辑是：电流是器件内部电荷总量在时间维度为微分，电荷总量是载流子的积分，可以通过连续方程求解得出，其边界条件为非耗尽区两端的电荷浓度，即和，求解方法参考前面稳态部分。
与稳态部分不同的是，随时间变化，记为，其中是base区宽度， 是耗尽区宽度；是固定值，随外加电压变化，根据泊松方程，
由此，根据稳态部分的边界条件，我们就可以准确地推演出关断瞬态过程中和的关系。下面，我们根据上述逻辑，逐步展开分析，首先看电荷总量随时间的变化。
假设时刻为0时刻，先求解的初始值，这可以通过对稳态下的积分得到，即对(6-10)进行积分，
其中，a为芯片面积。分子利用，分母利用关系，（6-35）可以进一步简化为，
接下来，我们建立与电流初始条件之间的关系，根据（6-36），即要建立与之间关系。
在稳态分析中，我们分别基于pin模型和bjt模型建立了和电流密度之间的关系（ ），这里应该使用哪一个模型的结论呢？如稳态部分所分析，这取决于还是，而这又取决于电子的载流子寿命，及其对应的扩散长度。
当扩散长度大于bjt的基区宽度时，那么电子可以扩散到bjt的发射极，那么显然，应采用bjt模型的结论；反之，电子无法扩散到bjt的发射极，那么，应采用pin模型的结论。
为简化后面的运算，这里我们采用基于pin模型的结论（采用bjt模型也可以，但是和电流密度之间的关系就需要通过求解（6-21）来得到，相对复杂，但逻辑相同），即（6-11）所描述的和电流密度之间的关系，再乘以芯片面积：
将（6-37）带入（6-36），即可得到与电流初始条件之间的关系，并化简，
根据（6-38），我们看看初始电荷总量随稳态电流以及载流子寿命之间的变化关系。显然，在稳态电流值确定的情况下，初始电荷总量随载流子寿命增加而趋向饱和。
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显然， ，下一节我们会具体地讨论和的关系。
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由此，根据稳态部分的边界条件，我们就可以准确地推演出关断瞬态过程中和的关系。下面，我们根据上述逻辑，逐步展开分析，首先看电荷总量随时间的变化。
假设时刻为0时刻，先求解的初始值，这可以通过对稳态下的积分得到，即对(6-10)进行积分，
其中，a为芯片面积。分子利用，分母利用关系，（6-35）可以进一步简化为，
接下来，我们建立与电流初始条件之间的关系，根据（6-36），即要建立与之间关系。
在稳态分析中，我们分别基于pin模型和bjt模型建立了和电流密度之间的关系（ ），这里应该使用哪一个模型的结论呢？如稳态部分所分析，这取决于还是，而这又取决于电子的载流子寿命，及其对应的扩散长度。
当扩散长度大于bjt的基区宽度时，那么电子可以扩散到bjt的发射极，那么显然，应采用bjt模型的结论；反之，电子无法扩散到bjt的发射极，那么，应采用pin模型的结论。
为简化后面的运算，这里我们采用基于pin模型的结论（采用bjt模型也可以，但是和电流密度之间的关系就需要通过求解（6-21）来得到，相对复杂，但逻辑相同），即（6-11）所描述的和电流密度之间的关系，再乘以芯片面积：
将（6-37）带入（6-36），即可得到与电流初始条件之间的关系，并化简，
根据（6-38），我们看看初始电荷总量随稳态电流以及载流子寿命之间的变化关系。显然，在稳态电流值确定的情况下，初始电荷总量随载流子寿命增加而趋向饱和。
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