戴维南等效电路受控源分析
戴维南定理（thevenin‘s theorem）：含独立电源的线性电阻单口网络n，就端口特性而言，可以等效为一个电压源和电阻串联的单口网络。电压源的电压等于单口网络在负载开路时的电压uoc；电阻r0是单口网络内全部独立电源为零值时所得单口网络n0的等效电阻。
戴维南定理可以在单口外加电流源i，用叠加定理计算端口电压表达式的方法证明如下。在单口网络端口上外加电流源i，根据叠加定理，端口电压可以分为两部分组成。一部分由电流源单独作用（单口内全部独立电源置零）产生的电压u’=roi，另一部分是外加电流源置零（i=0），即单口网络开路时，由单口网络内部全部独立电源共同作用产生的电压u”=uoc。由此得到：u=u’+u”=roi + uoc
戴维南等效电路受控源分析 戴维南定理指出，等效二端网络的电动势e等于二端网络开路时的电压，它的串联内阻抗等于网络内部各独立源和电容电压、电感电流都为零时，从这二端看向网络的阻抗zi。设二端网络n中含有独立电源和线性时不变二端元件（电阻器、电感器、电容器），这些元件之间可以有耦合，即可以有受控源及互感耦合；网络n的两端ɑ、b接有负载阻抗z（s），但负载与网络n
图2内部诸元件之间没有耦合，u（s）=i（s）/z（s）（图1）。当网络 n中所有独立电源都不工作（例如将独立电压源用短路代替，独立电流源用开路代替），所有电容电压和电感电流的初始值都为零的时候，可把这二端网络记作n0。这样，负载阻抗z（s）中的电流i（s）一般就可以按下式1计算（图2）
式1式中e（s）是图1二端网络n的开路电压，亦即z（s）是无穷大时的电压u（s）；zi（s）是二端网络n0呈现的阻抗；s是由单边拉普拉斯变换引进的复变量。和戴维南定理类似，有诺顿定理或亥姆霍兹－诺顿定理。按照这一定理，任何含源线性时不变二端网络均可等效为二端电流源，它的电流j等于在网络二端短路线中流过的电流，并联内阻抗同样等于看向网络的阻抗。这样，图1中的电流i（s）一般可按下式2计算（图3）
式2式中j（s）是图1二端网络n的短路电流，亦即z（s）等于零时的电流i（s）；zi（s）及s的意义同前。图2、图3虚线方框中的二端网络，常分别称作二端网络n的戴维南等效电路和诺顿等效电路。
图3在正弦交流稳态条件下，戴维南定理和诺顿定理可表述为：当二端网络n接复阻抗z时，z中的电流相量i一般可按以下式3计算
式3式中e、j分别是n的开路电压相量和短路电流相量;zi是n0呈现的复阻抗；n0是独立电源不工作时的二端网络n。这个定理可推广到含有线性时变元件的二端网络。
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戴维南等效电路受控源分析 戴维南定理指出，等效二端网络的电动势e等于二端网络开路时的电压，它的串联内阻抗等于网络内部各独立源和电容电压、电感电流都为零时，从这二端看向网络的阻抗zi。设二端网络n中含有独立电源和线性时不变二端元件（电阻器、电感器、电容器），这些元件之间可以有耦合，即可以有受控源及互感耦合；网络n的两端ɑ、b接有负载阻抗z（s），但负载与网络n
图2内部诸元件之间没有耦合，u（s）=i（s）/z（s）（图1）。当网络 n中所有独立电源都不工作（例如将独立电压源用短路代替，独立电流源用开路代替），所有电容电压和电感电流的初始值都为零的时候，可把这二端网络记作n0。这样，负载阻抗z（s）中的电流i（s）一般就可以按下式1计算（图2）
式1式中e（s）是图1二端网络n的开路电压，亦即z（s）是无穷大时的电压u（s）；zi（s）是二端网络n0呈现的阻抗；s是由单边拉普拉斯变换引进的复变量。和戴维南定理类似，有诺顿定理或亥姆霍兹－诺顿定理。按照这一定理，任何含源线性时不变二端网络均可等效为二端电流源，它的电流j等于在网络二端短路线中流过的电流，并联内阻抗同样等于看向网络的阻抗。这样，图1中的电流i（s）一般可按下式2计算（图3）
式2式中j（s）是图1二端网络n的短路电流，亦即z（s）等于零时的电流i（s）；zi（s）及s的意义同前。图2、图3虚线方框中的二端网络，常分别称作二端网络n的戴维南等效电路和诺顿等效电路。
图3在正弦交流稳态条件下，戴维南定理和诺顿定理可表述为：当二端网络n接复阻抗z时，z中的电流相量i一般可按以下式3计算
式3式中e、j分别是n的开路电压相量和短路电流相量;zi是n0呈现的复阻抗；n0是独立电源不工作时的二端网络n。这个定理可推广到含有线性时变元件的二端网络。
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